приближение рядом Фурье

OK.

Ну, мужики, вы даете! Я ж предложил - не флеймить!
Так как все-таки найти скорость?

to PAV. Я ж предоложил - максимально упрощаем: пусть источник точечный, интенсивность спадает пропорционально квадрату расстояния, известен прицельный параметр (расстояние в максимуме зависимости)

to Adil

Величина сигнала при максимальном сближении источника и микрофона, отсчет 0
U₀=U^Ш*Sqrt(R₀)
R⁰ - минимальное расстояние
U^Ш- интенсивность сигнала при нулевом сближении источника и микрофона

Величина сигнала при отсчете 1
U₁=U^Ш*Sqrt(Sqrt(R₀²)+L²)
В результате получили систему из 2-х нелинейных уравнений, для 2-x неизвестных
U^Ш и L, интуичия подсказывает, что ее можно решить аналитически и получить формулу, в противном случае решаем численными методами.

Цитата Adil, 18.07.03, 11:30:27

Ну, мужики, вы даете! Я ж предложил - не флеймить!

ето не флейм, тут всё серьёзно ;D

2Crait

пожалуй мне всётаки слабо, по крайней мере в аналитическом виде за 1 вечер. однако это не значит, что я совсем ни к чему не пришёл. я могу пощитать чисельно на основании волнового уравнения и высосанной мною вчера из пальца модели динамика. волновое уравнение

  i dU/dt=a^2*ДU, где Д - лапласиан.

квантовая механика учит, что стационарное состояние описывается следующим способом:

  U=u(x, y, z)*exp(iwt), причём

 Дu=Eu,

где Е - вещественная константа, именуемая в квантовой механике энергией. помнится, она пропорциональна частоте.

модель динамика такова: он представляет из себя круг в плоскости ху с центром в начале координат, предел функции u в котором при z>0 равен P, а при z<0 равен -Р. в оставшейся части плоскости ху функция u равна нулю в силу симметрии и непрерывности. vot и всё.

также я думаю, что кубичность зависит скорее не от длины волны, а то величины динамика.

да и вобще я думаю, что давление будет обратно пропорционально 1й степени расстояния, а вблизи динамика ещё меньшей степени.

2PAV

ты чоето такое понаписал??

Сообщение отредактировано: wormball - 18.07.03, 10:34

Выводы насчет кубической зависимости в ближней зоне были получены
для излучателя с размерами около половины длины волны.

А причем тут квантовая механика ? Привлекаешь аналогии ?

КЕМ были получены?

и что ты имеешь против квантовой механики?

Кем - затрудняюсь ответить. Нам их давали в курсе АУСВЧ без называния автора.
Против квантовой механики я имею то, что она тут, похоже, не очень уместна.
В этой области, как говорится, рулят уравнения Максвела.

уравнения максвелла рулят в электродинамике, тут же чистой воды волновое уравнение. в квантовой механике подобный результат был получен для волнового уравнения вообще.

Эта задача - именно из области электродинамики.
Впрочем, флаг в руки ...

ну ты сказал! потвоему мы должны слышать радиоволны!

а что касается електродинамики, задача о диполь дипольном взаимодействии давно уже решена аналитически, помнится поле диполя убывает как 1/r^2.

Причем тут слышать радиоволны ?

Да, в дальней зоне напряженность поля обратно пропорциональна квадрату расстояния.

притом, что радиво - ето поперечная волна, там есь вектор электрической и магнитной напряжённости, а звук - ето просто колебания давления, там электродинамика неприменима, там надо просто волновое уравнение.

а вблизи диполя никто и не считает поле, по крайней мере аналитически, я думаю легче повеситься, чем вывести такую формулу.

warmball, ты гонишь.
Ухи воспринимать радиоволны не приспособлены

И кто-то не повесился, а написАл диссер.
Есть, кстати, и численные обсчеты поля диполя.
Одно из следствий этих расчетов - то, что для диполя оптимален размер,
немного превышающий половину длины волны.

Сообщение отредактировано: Crait - 18.07.03, 14:04

да нет, ето ты гонишь. для какого диполя и по каким критериям? потипу для антенны?

зы. а то я в своей повседневной практике имею дело с диполями немного другого рода - молекулами ;D

>по каким критериям
По максимальной эффективности излучения (приема тоже).

Все о чем я говорил - для макроскопических объектов.
Можно ли применять эти результаты для молекул и прочих объектов микромира - хз.